圖6-9為對(duì)表6-1中給出的部分不連續(xù)性散射體進(jìn)行脈沖反射實(shí)驗(yàn)，得到的反射波歸一化功率譜隨入射角的變化情況(圖中數(shù)據(jù)是與0°入射角反射波功率譜進(jìn)行歸一化后的結(jié)果)。該圖表明，當(dāng)散射體的尺度與波長(zhǎng)相當(dāng)時(shí)，散射體形狀變化帶來(lái)回波功率與角度之間關(guān)系的顯著變化。

圖6-10、圖6-11和圖6-12分別為鈦合金內(nèi)圓球孔、扁球孔和長(zhǎng)扁球孔上獲得的散射縱、橫波頻譜的實(shí)驗(yàn)結(jié)果與按照Born近似理論計(jì)算所得結(jié)果的比較。其中實(shí)驗(yàn)結(jié)果以實(shí)線(—)表示，理論計(jì)算結(jié)果以虛線(---)表示。 可以看出，兩者有較好的一致性。

Tittmann和Elsley在不同入射角下對(duì)表6-1中一個(gè)縱橫比為2:1的扁球孔進(jìn)行了超聲波散射實(shí)驗(yàn)，并與Born近似理論計(jì)算所得的結(jié)果進(jìn)行了比較，如圖6-13所示。

從上述各圖中可以看出，實(shí)驗(yàn)結(jié)果和Born近似計(jì)算結(jié)果之間的符合情況基本良好。散射數(shù)據(jù)對(duì)于在近似計(jì)算基礎(chǔ)上發(fā)展起來(lái)的散射理論的驗(yàn)證和發(fā)展具有重要作用，同時(shí)也為散射反演技術(shù)的發(fā)展提供了相應(yīng)的數(shù)據(jù)基礎(chǔ)。

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